原発 湯沸かし タービン回せ！
磁石のNからSへ向かう 無数の磁力線のなかで
タービンがコイルの輪を回し 線が通る面積変化
ある瞬間(t)に コイル貫いてる線の数が 磁束(φ)で
磁力線に対し コイルの回転速度(ω)の位相が
並行なら磁束0(ω×t=0,π) 垂直の表が磁束Max(ω×t=π/2)
裏なら磁束－Max(ω×t=3π/2)で コイルが半周おきに
変わる磁束(φ) 妨げる向きに流す レンツ法則の交流電流 電磁誘導
磁束(φ)=磁束密度(B)×磁力線が通る面積(S)に
周期的±変化な 三角関数sin掛け
ある瞬間の磁束φ=B×S×sin(ω×t)
磁束の変化の激しさの サンプルを取り出す微分(d/dt)し
磁場は 急発進、急ブレーキを嫌い 電流強めて妨げ
それが磁場と交わり 垂直にローレンツ力受ける フレミング
チャリの発電機回すため
ペダルを早く漕げば漕ぐほど 重くなる訳もローレンツ力
磁束の時間変化率dφ/dtな
(磁束の時間微分)φ´=ω×B×S×cos(ω×t)
×コイル巻き数(N)=電圧な電位差(V)の
坂上の＋に引かれ上る電子(e－)
コイル反転 電子(e－)の向き変わり ±な波打つ sinグラフの交流電流
原発から高電圧送電 V(電圧)×I(電流)=P(供給電力)で I(電流)減らし
R(抵抗)I(電流)2乗=P(消費電力)で 送電ロス減らせる訳は
電柱のバケツ変圧器に コイル2つ並べ
届いた電流が 1次コイルの磁束変化φ´(=dφ/dt)
巻き数減らした2次コイル(N)通し 100Vに電圧減圧
それ直流じゃできず 交流一択
キッチン IHコンロコイルに 交流電流進入
アンペール・マクスウェルの法則な 磁束変化φ´
電磁誘導された電流 鍋底の抵抗(R)に電流(I)2乗掛け
ジュール熱(Q)発生=消費電力(P)
原発で湯沸かし 電磁誘導 送電変圧IHコンロ
また電磁誘導 鍋の湯が沸く
磁石のNからSへ向かう 無数の磁力線のなかで
タービンがコイルの輪を回し 線が通る面積変化
ある瞬間(t)に コイル貫いてる線の数が 磁束(φ)で
磁力線に対し コイルの回転速度(ω)の位相が
並行なら磁束0(ω×t=0,π) 垂直の表が磁束Max(ω×t=π/2)
裏なら磁束－Max(ω×t=3π/2)で コイルが半周おきに
変わる磁束(φ) 妨げる向きに流す レンツ法則の交流電流 電磁誘導
磁束(φ)=磁束密度(B)×磁力線が通る面積(S)に
周期的±変化な 三角関数sin掛け
ある瞬間の磁束φ=B×S×sin(ω×t)
磁束の変化の激しさの サンプルを取り出す微分(d/dt)し
磁場は 急発進、急ブレーキを嫌い 電流強めて妨げ
それが磁場と交わり 垂直にローレンツ力受ける フレミング
チャリの発電機回すため
ペダルを早く漕げば漕ぐほど 重くなる訳もローレンツ力
磁束の時間変化率dφ/dtな
(磁束の時間微分)φ´=ω×B×S×cos(ω×t)
×コイル巻き数(N)=電圧な電位差(V)の
坂上の＋に引かれ上る電子(e－)
コイル反転 電子(e－)の向き変わり ±な波打つ sinグラフの交流電流
原発から高電圧送電 V(電圧)×I(電流)=P(供給電力)で I(電流)減らし
R(抵抗)I(電流)2乗=P(消費電力)で 送電ロス減らせる訳は
電柱のバケツ変圧器に コイル2つ並べ
届いた電流が 1次コイルの磁束変化φ´(=dφ/dt)
巻き数減らした2次コイル(N)通し 100Vに電圧減圧
それ直流じゃできず 交流一択
キッチン IHコンロコイルに 交流電流進入
アンペール・マクスウェルの法則な 磁束変化φ´
電磁誘導された電流 鍋底の抵抗(R)に電流(I)2乗掛け
ジュール熱(Q)発生=消費電力(P)
原発で湯沸かし 電磁誘導 送電変圧IHコンロ
また電磁誘導 鍋の湯が沸く
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