火力発電で 石炭(CH)酸化し 炭素(C)、水素(H)分け 余るエネルギー
釜の鉄分子(Fe)の 格子振動に変え 水分子(n)揺らし沸かし
気体分子運動論(1/2mv2×n=3/2nRT) 温度(T)上げ 状態方程式(PV=nRT)
ボイラーの圧(P)変わらず体積(V)増え 配管に押し寄せる蒸気
ホース絞り速度増すように 質量流量(m')が一定で
配管(断面積A)絞り 加速、回転に換える 「衝動タービン」発電
蒸気が管(断面積A)を通過する 毎秒ごとの質量流量(m')は
密度(ρ)×断面積(A)×速度(v)な 連続の方程式(m'=ρAv)
次は多段式「反動タービン」 前段まわし後段手前
管をラッパ状に開き 徐々に圧(P)減らし速度に逃がし
エネルギー保存するベルヌーイの定理で 流速(v)加速
蒸気膨張の反作用加えより加速 後段回しつつ
同軸で前段にフィードバック
ベルヌーイの定理の式 力(F、単位ニュートン)を面積(単位m2)で割った
圧力P(パスカル=N/m2)な
流体の圧力(P)、密度(ρ)、 流速(v)、高さ(h)、 重力加速度(g)で
P+1/2ρv2+ρgh=一定
ちょっと待った!? 圧力P(N/m2)と密度ρ(kg/m3)は
表裏一体じゃないのか?
密度(ρ)=質量(m)÷体積(V)(ρ=m/V) 圧(P)と状態方程式(PV=nRT)
質量(m)、モル数(n)、モル質量(M) n=m/M代入し(→PV=m/MRT)
ρVは=mで=nMで PV=ρVRT/M
V消しP=ρRT/Mで 例えば気球なら
風船内外で圧(P)一定じゃ 熱し温度(T)上げ密度(ρ)減り
浮力生むが 圧力(P)、密度(ρ)は温度(T)介し 表裏一体じゃない
水(H2O)を3つの式でデザインして エネルギー取り出す発電
気体状態方程式(PV=nRT)で水蒸気を作る 寄与度2割
連続の方程式(m'=ρAv)で管(断面積A)絞り 衝動タービンが4割
ベルヌーイの定理(P+1/2ρv2+ρgh=一定)圧力差で 反動タービン寄与度4割
その回転で 磁石に挟まれたコイルを回し 電磁誘導
電場による電位差な電圧を送電し サウナストーブの電熱線の電子が
電気抵抗したジュール熱たちに
水ぶっかけ気化熱奪い(PV=nRT) せっかくの発電を無効化する ロウリュウ
釜の鉄分子(Fe)の 格子振動に変え 水分子(n)揺らし沸かし
気体分子運動論(1/2mv2×n=3/2nRT) 温度(T)上げ 状態方程式(PV=nRT)
ボイラーの圧(P)変わらず体積(V)増え 配管に押し寄せる蒸気
ホース絞り速度増すように 質量流量(m')が一定で
配管(断面積A)絞り 加速、回転に換える 「衝動タービン」発電
蒸気が管(断面積A)を通過する 毎秒ごとの質量流量(m')は
密度(ρ)×断面積(A)×速度(v)な 連続の方程式(m'=ρAv)
次は多段式「反動タービン」 前段まわし後段手前
管をラッパ状に開き 徐々に圧(P)減らし速度に逃がし
エネルギー保存するベルヌーイの定理で 流速(v)加速
蒸気膨張の反作用加えより加速 後段回しつつ
同軸で前段にフィードバック
ベルヌーイの定理の式 力(F、単位ニュートン)を面積(単位m2)で割った
圧力P(パスカル=N/m2)な
流体の圧力(P)、密度(ρ)、 流速(v)、高さ(h)、 重力加速度(g)で
P+1/2ρv2+ρgh=一定
ちょっと待った!? 圧力P(N/m2)と密度ρ(kg/m3)は
表裏一体じゃないのか?
密度(ρ)=質量(m)÷体積(V)(ρ=m/V) 圧(P)と状態方程式(PV=nRT)
質量(m)、モル数(n)、モル質量(M) n=m/M代入し(→PV=m/MRT)
ρVは=mで=nMで PV=ρVRT/M
V消しP=ρRT/Mで 例えば気球なら
風船内外で圧(P)一定じゃ 熱し温度(T)上げ密度(ρ)減り
浮力生むが 圧力(P)、密度(ρ)は温度(T)介し 表裏一体じゃない
水(H2O)を3つの式でデザインして エネルギー取り出す発電
気体状態方程式(PV=nRT)で水蒸気を作る 寄与度2割
連続の方程式(m'=ρAv)で管(断面積A)絞り 衝動タービンが4割
ベルヌーイの定理(P+1/2ρv2+ρgh=一定)圧力差で 反動タービン寄与度4割
その回転で 磁石に挟まれたコイルを回し 電磁誘導
電場による電位差な電圧を送電し サウナストーブの電熱線の電子が
電気抵抗したジュール熱たちに
水ぶっかけ気化熱奪い(PV=nRT) せっかくの発電を無効化する ロウリュウ
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